MECÂNICA GENERALIZADA GRACELI - QUÂNTICA QUÍMICA RELATIVISTA [140]

EQUAÇÃO DE ONDA REATIVISTA QUÃNTICA QUÍMICA EM MECÃNICA GENRALIZADA GRACELI :

G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+] $\lambda$ ψ ω ${\mathcal {T}}$ /c] = $\,N_{A}$ $\,M$ $\,z^{+}$ $\,z^{-}$ $\,e$ [/ $\,\epsilon _{o}$ ] / $\,r_{0}$ / = $\lambda$ ħω $q\ \$ [Ϡ ] [ξ ] [,ς] $g_{s}$ $\epsilon _{s}$ [ $\epsilon _{s}$ q G*] ${\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}$ ψ μ / h/c ψ(x, t) $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ x t ]..

[1/ ψ[1/ μ / mh/c [G ψ = E ψ = IGFF

\psi ^{*}

E [tG+]

\lambda

ψ ω

{\mathcal {T}}

] ψ

-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}

[-1]

[1/ ψ[1/ μ / m h/c [G ψ = E ψ = IGFF

\psi ^{*}

E [tG+]

\lambda

ψ ω

{\mathcal {T}}

\mu

\sigma

\psi

, ] ψ

-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}

{\hat {H}}

\hbar

i

{\boldsymbol {\mu }}=-g_{s}\mu _{B}({\boldsymbol {s}}/\hbar )

[1/ ψ[1/ μ / m h/c [G ψ = E ψ = IGFF

\psi ^{*}

E [tG+]

\lambda

ψ ω

{\mathcal {T}}

\mu

\sigma

\psi

, ] ψ

{\boldsymbol {\mu }}=-g_{s}\mu _{B}({\boldsymbol {s}}/\hbar )

-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}

{\hat {H}}

\hbar

i

E={\frac {hc}{\lambda }}

[1/ ψ[1/ μ / m h/c [G ψ = E ψ = IGFF

\psi ^{*}

E [tG+]

\lambda

ψ ω

{\mathcal {T}}

\mu

\sigma

\psi

, ] ψ

-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}

/ [

\lambda _{0}

] / m.

E={\frac {hc}{\lambda }}

\gamma _{ij}(x,t)=\sum _{k=1}^{N}\sigma _{ik}(x,t)\sigma _{jk}(x,t),

\lambda _{0}

é o comprimento de onda do fóton antes do espalhamento,

{\frac {\partial w}{\partial t}}={\frac {1}{2}}{\frac {\partial ^{2}w}{\partial x^{2}}}-uV(x)w

{\boldsymbol {\mu }}=-g_{s}\mu _{B}({\boldsymbol {s}}/\hbar )

E={\frac {hc}{\lambda }}

[G ψ = E ψ = IGFF

\psi ^{*}

E [tG+ =

{\hat {H}}

\hbar

i

[1/ ψ[1/ μ / m h/c [G ψ = E ψ = IGFF

\psi ^{*}

E [tG+]

\lambda

ψ ω

{\mathcal {T}}

\mu

\sigma

\psi

, ] ψ

-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}

/ [

\lambda _{0}

] / m.

{\boldsymbol {\mu }}=-g_{s}\mu _{B}({\boldsymbol {s}}/\hbar )

E={\frac {hc}{\lambda }}

\gamma _{ij}(x,t)=\sum _{k=1}^{N}\sigma _{ik}(x,t)\sigma _{jk}(x,t),

EFEITO FOTOELETRICO NO SISTEMA DE GRACELI COM ÂNGULOS;

hf=\phi +E_{c_{max}}\,

θ ]

$E_{c_{max}}={\frac {1}{2}}mv_{m}^{2}$ /

[1- cos

θ ].

Analisando o efeito fotoelétrico quantitativamente usando o método de Einstein, as seguintes equações equivalentes são usadas:

Energia do fóton = Energia necessária para remover um elétron + Energia cinética do elétron emitido

Mais detalhes em: Energia do fóton

Algebricamente:

hf=\phi +E_{c_{max}}\,

Onde:

h é a constante de Planck,
f é a frequência do foton incidente,
$\phi =hf_{0}\$ é a função trabalho, ou energia mínima exigida para remover um elétron de sua ligação atômica,
$E_{c_{max}}={\frac {1}{2}}mv_{m}^{2}$ é a energia cinética máxima dos elétrons expelidos,
f₀ é a frequência mínima para o efeito fotoelétrico ocorrer,
m é a massa de repouso do elétron expelido, e
v_m é a velocidade dos elétrons expelidos.

Notas:

Se a energia do fóton (hf) não é maior que a função trabalho (

\phi

), nenhum elétron será emitido. A função trabalho é ocasionalmente designada por

W

Em física do estado sólido costuma-se usar a energia de Fermi e não a energia de nível de vácuo como referencial nesta equação, o que faz com que a mesma adquira uma forma um pouco diferente.

Note-se ainda que ao aumentar a intensidade da radiação incidente não vai causar uma maior energia cinética dos elétrons (ou electrões) ejectados, mas sim um maior número de partículas deste tipo removidas por unidade de tempo.

Fórmula da variação de Compton

Compton usou uma combinação de três fundamentais fórmulas representando os diversos aspectos da física clássica e moderna, combinando-os para descrever o procedimento quântico da luz^[3].